Al producto F Δ s se le llama trabajo, y se representa por la letra W .
Aplicaremos la fórmula: W = Δ E Pero, en este caso, el incremento de energía mecánica es sólo el de energía potencial eléctrica.
Así pues, una misma variación de la energía interna de un sistema se puede realizar de infinidad de maneras, por lo que podríamos escribir: W + Q = W + Q = W + Q = ...
Atención: Es un error común confundir W · h (o kWh) con kW/h.
Como P es la fuerza resultante sobre el cuerpo, el trabajo W que realiza será igual al incremento de su energía cinética: W = Δ E .
Cuanto menor es la frecuencia del fotón, menor es su energía y, por lo tanto, también lo será la energía cinética de los fotoelectrones (recuerda que la energía W necesaria para arrancarlos del metal es siempre la misma, ya que esta solo depende del metal considerado).
De forma abreviada, se designa mediante fcem y se simboliza por: W' ' = —— Q La fuerza contraelectromotriz también se mide en voltios, puesto que W ’ se mide en julios y Q en culombios.
Despejando W, se obtiene: W = Δ E + Δ E = Δ E Es decir, El trabajo de las fuerzas disipativas que actúan sobre un cuerpo es igual al incremento de su energía mecánica.
El alfabeto se enriqueció con tres letras: con la G, de desde el siglo a. C., y con la Y y la Z, en el siglo a. C. Las letras J y W son más recientes.
El trabajo mecánico necesario para mover este conductor vale: W = F Δ x Y, ya que la fuerza mecánica necesaria para desplazarlo es igual a la fuerza magnética, tenemos: F = Ι l B Si el conductor se desplaza con movimiento uniforme: Δ x = v Δ t Sustituyendo en la expresión del trabajo: W = Ι l B v Δ t Y, ya que Ι Δ t = Q, es decir, la carga que atraviesa la sección del conductor en un tiempo Δ t : W = Q B l v Ahora bien, el cociente ( W / Q ) es la energía comunicada a la unidad de carga, que es, precisamente, el valor de la fuerza electromotriz inducida, ε .
El trabajo efectuado por un campo eléctrico al desplazar una carga entre los puntos A y B se determina por: W = Q ( V – V ).
El trabajo se puede expresar también como el producto escalar de los vectores fuerza y desplazamiento: W = F Δ r Esta expresión es aplicable si F do, tanto si la trayectoria es recta como si es curva.
El trabajo total W realizado sobre un cuerpo se puede descomponer en el trabajo W de las fuerzas conservativas y el W de las fuerzas disipativas: W = W + W Pero hemos visto que W = Δ E y W = – Δ E .
En el caso de un cuerpo que cae, ese trabajo es el trabajo W de la fuerza peso.
En este caso, los vectores u y v de la figura son iguales, pero el vector w es distinto de ellos, ya que posee diferente línea de acción.
Esto nos permite asociar a cada estado del sistema una energía U, que denominamos energía interna del sistema, de forma que el incremento de esa energía sea igual al trabajo adiabático realizado sobre el sistema: Δ U = W A un sistema no aislado térmicamente de su entorno se le puede comunicar energía tanto en forma de trabajo, W, como en forma de calor, Q .
Fuerza contraelectromotriz de un receptor: ε ’ = W ’ / Q .
Fuerza electromotriz de un generador: ε = W / Q .
La energía que un sistema recibe en forma de calor más el trabajo realizado sobre él es igual al incremento de su energía interna: Q + W = Δ U La degradación de la energía es su transformación en formas de energía no utilizables para realizar trabajo.
La potencia que desarrolla la fuerza F es: W F s P = ––– = ––––– t t No obstante, teniendo en cuenta que, en un movimiento uniforme, Δ s/ Δ t es la velocidad v con que el cuerpo se desplaza, resulta: P = F v Esta fórmula expresa muy claramente que la potencia depende, tanto de la fuerza que se ejerce como de la velocidad con que se mueve su punto de aplicación.
La reconocemos por la unidad (W o kW).
Los bosones conocidos son los bosones W y Z para la interacción débil, los gluones para la interacción fuerte, los fotones para la fuerza electromagnética y el gravitón para la fuerza gravitatoria.
Para el sistema constituido por el cuerpo de esta persona, ¿cuál es el valor en este proceso de cada uno de los términos ( W, Q y Δ U ) del primer principio de la Termodinámica?
Parte de esta energía se utiliza para arrancar a ese electrón del metal al que está ligado, energía que recibe el nombre de función trabajo ( W ), que es característica de cada metal y que, por lo tanto, es constante.
Pero, por ser P el peso del cuerpo: W = – Δ E .
Por consiguiente, el trabajo realizado por la fuerza F es: W = F Δ s Esta expresión se puede aplicar siempre que F sea constante, tanto si la trayectoria es recta como si es curva.
Por lo tanto: E = W De las dos igualdades anteriores se deduce que E = W .
Por otro lado, como la intensidad del campo es nula, el trabajo W realizado sobre cualquier partícula con carga Q que se desplazara de un punto A a otro B en el interior del conductor también sería nulo.
Se ha observado que el estado final del sistema sólo depende de la suma W + Q, pero no del valor de cada uno de estos sumandos.
Sus puntos N, S, E y W son los llamados puntos cardinales : Norte, Sur, Este y Oeste.
Sustituyendo en la anterior igualdad, resulta: Δ E = – Δ E + W .
Teniendo en cuenta esta igualdad, podemos expresar el trabajo como: W = F Δ s cos ϕ Esta expresión es aplicable cuando la fuerza es constante y la trayectoria es recta.
W P = –––– t La unidad de potencia del SI es el vatio (W).
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